La totalidad de todas las ondas electromagne\u0301ticas se llama espectro electromagne\u0301tico. Parte del espectro electromagne\u0301tico es, por ejemplo, la luz visible. El espectro electromagne\u0301tico tambie\u0301n, segu\u0301n el rango de longitud de onda respectivo, se clasifica segu\u0301n el tipo de radiacio\u0301n respectiva. Ejemplos son la radiacio\u0301n gamma, rayos X, radiacio\u0301n UV y radiacio\u0301n infrarroja. La proporcio\u0301n respectiva del espectro electromagne\u0301tico se denomina rango espectral.<\/p>\n\n\n\n
La radiacio\u0301n infrarroja ocurre predominantemente en el rango espectral de 0.7 \u03bcm a 80 \u03bcm. La emisio\u0301n de ondas electromagne\u0301ticas en este rango espectral es sino\u0301nimo de propagaci\u00f3n t\u00e9rmica. La propagacio\u0301n de la radiacio\u0301n infrarroja, dependiendo de la geometri\u0301a de la fuente de radiaci\u00f3n puede ser o en todas las direcciones (por ejemplo, sol) o dirigida en fuentes de radiacio\u0301n planas. La radiacio\u0301n, que se libera como radiacio\u0301n RI (Radiaci\u00f3n Infrarroja) desde la fuente de radiaci\u00f3n, se propaga de manera ondulante en el espacio.<\/p>\n\n\n\n
La radiaci\u00f3n RI se emite no solo de manera uniforme con una determinada longitud de onda (por ejemplo, 8,5 micras). El rango espectral infrarrojo se divide en 3 bandas por razones fi\u0301sicas y te\u0301cnicas. De acuerdo con DIN 5031, las bandas IR\u00adA (RI de onda corta \/\/ 0.7 \u00ad 1.4 \u03bc), IR\u00adB (RI de onda media \/\/ 1.4 \u00ad 3.0 \u03bc), IR\u00adC (RI de onda larga \/ \/ 3.0 \u00ad 80.0 \u03bc).
Cuando la radiacio\u0301n RI golpea un cuerpo, una parte de la radiaci\u00f3n RI es absorbida por e\u0301l. La absorcio\u0301n de este componente de radiaci\u00f3n provoca un aumento de la temperatura del cuerpo.<\/p>\n\n\n\n
El hecho de que un cuerpo solo pueda absorber parcialmente la radiaci\u00f3n RI tiene diferentes causas. Un hecho fi\u0301sico relevante para el proceso de absorcio\u0301n es que la energi\u0301a te\u0301rmica solo se puede transferir de cuerpos de temperatura ma\u0301s alta a cuerpos de temperatura ma\u0301s baja. Esto tambie\u0301n se aplica independientemente de la transferencia de energi\u0301a por radiacio\u0301n (por ejemplo, calentamiento por contacto). Tambie\u0301n debe tenerse en cuenta que existe una interaccio\u0301n de radiacio\u0301n entre el emisor y el absorbedor, es decir, que el absorbente emite radiaci\u00f3n RI durante el proceso de absorcio\u0301n.<\/p>\n\n\n\n
Una razo\u0301n por la cual un cuerpo solo puede absorber parcialmente toda la radiaci\u00f3n RI es la naturaleza de su estructura molecular. La naturaleza de la estructura molecular de un cuerpo define simulta\u0301neamente su capacidad para absorber la radiaci\u00f3n RI en un rango de longitud de onda definida. Este rango de longitud de onda representa su espectro de absorcio\u0301n. Cabe sen\u0303alar que hay cuerpos o materiales que tienen ma\u0301ximos de absorcio\u0301n mu\u0301ltiples en los que absorben componentes de radiacio\u0301n RI de manera similar. Asi\u0301 como un emisor emite radiacio\u0301n RI a diferentes longitudes de onda, tambie\u0301n lo hace un cuerpo o material que encuentra radiaci\u00f3n RI. Dado que los materiales tienen una estructura molecular diferente, pueden a cierta temperatura (p. Ej. Temperatura ambiente) se puede detectar un espectro de absorcio\u0301n individual. Los componentes de radiacio\u0301n que no corresponden a este espectro de absorcio\u0301n son transmitidos (transmisio\u0301n) o reflejados. Estos componentes de radiacio\u0301n no contribuyen al calentamiento del material.<\/p>\n\n\n\n
De las leyes fi\u0301sicas explicadas anteriormente, ahora es posible derivar la regla general de que un buen absorbente tambie\u0301n debe ser un buen emisor al mismo tiempo. Sin embargo, a veces hay diferencias considerables con respecto al rango de longitud de onda en el que un material dado absorbe ma\u0301s de lo que emite a una temperatura dada. La siguiente lista compara la absorcio\u0301n solar total \u03b1 para la radiacio\u0301n solar y la emisividad total \u03b5 a T = 300 K para los siguientes materiales:<\/p>\n\n\n\n El ejemplo de la nieve muestra que puede absorber la radiacio\u0301n solar con solo 0.30. La razo\u0301n de esto es su superficie blanca reflectante en un rango espectral dado de radiacio\u0301n solar. La nieve se derrite lentamente a pesar de la luz del sol. Sin embargo, si la nieve recibe una radiacio\u0301n RI de onda larga, por ejemplo, por la radiacio\u0301n de una pared ca\u0301lida de la casa, el grado de absorcio\u0301n de la nieve seri\u0301a mayor. Podri\u0301a alcanzar un valor de hasta \u03b5 0.91, que es su emisio\u0301n ma\u0301xima al mismo tiempo. En este ejemplo, se descuida el efecto de la conveccio\u0301n. Otro ejemplo de las diferencias relacionadas con el material en cuanto a emisiones y absorcio\u0301n son las la\u0301minas meta\u0301licas especialmente recubiertas que se utilizan para fabricar paneles solares. Para ellos, el coeficiente de absorcio\u0301n es \u03b1 0,<\/p>\n\n\n\n La observacio\u0301n de estas diferencias relacionadas con el material en te\u0301rminos de absorcio\u0301n y emisio\u0301n no esta\u0301 en contradiccio\u0301n con el hecho de que un buen emisor tambie\u0301n es un buen absorbente al mismo tiempo. Las diferencias mencionadas en los ejemplos pretenden ilustrar que la absorcio\u0301n y la emisio\u0301n dependen de la intensidad de radiacio\u0301n respectiva dentro de un rango de longitud de onda.<\/p>\n\n\n\n A continuacio\u0301n se mencionan algunas leyes de radiacio\u0301n, por medio de las cuales las leyes fi\u0301sicas de la radiacio\u0301n IR son teo\u0301rica y experimentalmente comprensibles:<\/p>\n\n\n\n Ley de radiaci\u00f3n de Planck<\/p>\n\n\n\n Ley de radiacio\u0301n de Kirchhoff Ley Stefan Boltzmann<\/p>\n","protected":false},"excerpt":{"rendered":" La totalidad de todas las ondas electromagne\u0301ticas se llama espectro electromagne\u0301tico. Parte del espectro electromagne\u0301tico es, por ejemplo, la luz visible. El espectro electromagne\u0301tico tambie\u0301n, segu\u0301n el rango de longitud de onda respectivo, se clasifica segu\u0301n el tipo de radiacio\u0301n respectiva. Ejemplos son la radiacio\u0301n gamma, rayos X, radiacio\u0301n UV y radiacio\u0301n infrarroja. La proporcio\u0301n […]<\/p>\n","protected":false},"author":1,"featured_media":0,"comment_status":"open","ping_status":"open","sticky":false,"template":"","format":"standard","meta":{"footnotes":""},"categories":[1],"tags":[],"class_list":["post-468","post","type-post","status-publish","format-standard","hentry","category-uncategorized"],"_links":{"self":[{"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/468","targetHints":{"allow":["GET"]}}],"collection":[{"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/posts"}],"about":[{"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/types\/post"}],"author":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/users\/1"}],"replies":[{"embeddable":true,"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/comments?post=468"}],"version-history":[{"count":1,"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/468\/revisions"}],"predecessor-version":[{"id":469,"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/posts\/468\/revisions\/469"}],"wp:attachment":[{"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/media?parent=468"}],"wp:term":[{"taxonomy":"category","embeddable":true,"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/categories?post=468"},{"taxonomy":"post_tag","embeddable":true,"href":"https:\/\/themes.tecneofito.com\/larbis\/wp-json\/wp\/v2\/tags?post=468"}],"curies":[{"name":"wp","href":"https:\/\/api.w.org\/{rel}","templated":true}]}}material<\/td> \u03b1<\/td> \u03b5<\/td><\/tr> Convertura<\/td> 0.82<\/td> 0.91<\/td><\/tr> Nieve<\/td> 0.30<\/td> 0.95<\/td><\/tr><\/tbody><\/table><\/figure>\n\n\n\n